Fusha e ekonomisë që mbulon burimet, nxjerrjen, transformimin dhe përdorimin lloje të ndryshme energji.
Energjia mund të përfaqësohet nga blloqet e mëposhtme të ndërlidhura:
1. Ndërmarrjet e burimeve natyrore të energjisë dhe minierave;
2. Impiantet e përpunimit dhe transportit të lëndëve djegëse të gatshme;
3. Prodhimi dhe transmetimi i energjisë elektrike dhe termike;
4. Konsumatorët e energjisë, lëndëve të para dhe produkteve.
Përmbajtja e shkurtër e blloqeve:
1) Burimet natyrore ndahen në:
burimet e rinovueshme (dielli, biomasa, burimet hidro);
jo të rinovueshme (thëngjill, naftë);
2) Ndërmarrjet nxjerrëse (miniera, miniera, platforma gazi);
3) Ndërmarrjet e përpunimit të karburanteve (pasurimi, distilimi, pastrimi i karburanteve);
4) Transporti i karburantit ( Hekurudha, cisterna);
5) Prodhimi i energjisë elektrike dhe termike (CHP, central bërthamor, hidrocentral);
6) Transferimi i energjisë elektrike dhe termike ( Energjia elektrike e rrjetës, tubacionet);
7) Konsumatorët e energjisë dhe ngrohjes (energjia dhe proceset industriale, ngrohje).
Pjesa e sektorit të energjisë që merret me problemet e marrjes së sasive të mëdha të energjisë elektrike, transmetimit të saj në distancë dhe shpërndarjes së saj ndërmjet konsumatorëve, zhvillimi i saj kryhet në kurriz të sistemeve të energjisë elektrike.
Ky është një grup termocentrali të ndërlidhur, sisteme elektrike dhe termike, si dhe konsumatorë të energjisë elektrike dhe termike, të bashkuar nga uniteti i procesit të prodhimit, transmetimit dhe konsumit të energjisë elektrike.
Sistemi i energjisë elektrike: CHPP - termocentrali i kombinuar i nxehtësisë dhe energjisë, NPP - termocentrali bërthamor, IES - termocentrali kondensues, 1-6 - konsumatorët e energjisë elektrike CHPP
Diagrami i termocentralit me kondensim
Sistemi elektrik (sistemi elektrik, ES)- pjesa elektrike e sistemit elektroenergjetik.
Diagrami paraqitet në një diagram me një rresht, pra me një rresht nënkuptojmë tre faza.
Procesi teknologjik në sistemin energjetik
Një proces teknologjik është procesi i shndërrimit të një burimi të energjisë parësore (lëndë djegëse fosile, hidrocentrale, karburant bërthamor) në produkte përfundimtare (energji elektrike, energji termike). Parametrat dhe treguesit procesi teknologjik përcaktoni efikasitetin e prodhimit.
Procesi teknologjik është paraqitur skematikisht në figurë, nga ku shihet se ka disa faza të shndërrimit të energjisë.
Skema e procesit teknologjik në sistemin energjetik: K - bojler, T - turbinë, G - gjenerator, T - transformator, linja elektrik - linja energjetike
Në bojlerin K, energjia e djegies së karburantit shndërrohet në nxehtësi. Një kazan është një gjenerator avulli. Në turbinë energji termale shndërrohet në mekanik. Në një gjenerator, energjia mekanike shndërrohet në energji elektrike. Tensioni energji elektrike në procesin e transmetimit të tij përgjatë linjave të energjisë nga stacioni te konsumatori, ai transformohet, gjë që siguron transmetim me kosto efektive.
Efikasiteti i procesit teknologjik varet nga të gjitha këto lidhje. Rrjedhimisht, ekziston një kompleks detyrash operacionale që lidhen me funksionimin e kaldajave, turbinave të termocentraleve, turbinave të hidrocentraleve, reaktorëve bërthamorë, pajisjeve elektrike (gjeneratorë, transformatorë, linja elektrike, etj.). Është e nevojshme të zgjidhni përbërjen e pajisjes së funksionimit, mënyrën e ngarkimit dhe përdorimit të saj dhe të respektoni të gjitha kufizimet.
Instalim elektrik- instalimi në të cilin prodhohet, prodhohet ose konsumohet, shpërndahet energjia elektrike. Mund të jetë: i hapur ose i mbyllur (në ambiente të mbyllura).
Stacioni elektrik- një kompleks teknologjik kompleks në të cilin energjia e një burimi natyror shndërrohet në energji rryme elektrike ose ngrohjes.
Duhet të theksohet se termocentralet (sidomos ato termike, me qymyr) janë burimet kryesore të ndotjes. mjedisi energji.
Nënstacioni elektrik- një instalim elektrik i projektuar për të kthyer energjinë elektrike nga një tension në tjetrin në të njëjtën frekuencë.
Transmetimi i energjisë (linjat e energjisë)- struktura përbëhet nga nënstacione të ngritura të linjës së transmetimit të energjisë dhe nënstacione të ulëta (një sistem telash, kabllosh, mbështetëse) të dizajnuara për të transmetuar energjinë elektrike nga burimi te konsumatori.
Energjia elektrike e rrjetës- një grup linjash dhe nënstacionesh të energjisë elektrike, d.m.th. pajisjet që lidhin furnizimin me energji elektrike me .
Konsideroni një sistem prej dy tarifat me pikë(shih figurën) sipas parimit të mbivendosjes në çdo pikë të hapësirës:
.
Dendësia e Energjisë fushe elektrike
Termat e parë dhe të tretë shoqërohen me fushat elektrike të ngarkesave 
Dhe 
përkatësisht, dhe termi i dytë pasqyron energjinë elektrike të lidhur me ndërveprimin e ngarkesave:
Vetë-energjia e ngarkesave është një vlerë pozitive 
, dhe energjia e ndërveprimit mund të jetë pozitive ose negative 
.
Ndryshe nga vektori 
Energjia e fushës elektrike është një sasi jo shtesë. Energjia e ndërveprimit mund të përfaqësohet nga një marrëdhënie më e thjeshtë. Për ngarkesat me dy pika, energjia e ndërveprimit është e barabartë me:
,
e cila mund të përfaqësohet si shuma:
Ku 
- potenciali i fushës së ngarkesës 
në vendin e ngarkimit 
, A 
- potenciali i fushës së ngarkesës 
në vendin e ngarkimit 
.
Duke përgjithësuar rezultatin e marrë në një sistem të një numri arbitrar ngarkesash, marrim:
,
Ku 
-
ngarkesa e sistemit, 
- potenciali i krijuar në lokacion 
ngarkuar, cdo kush tjeter tarifat e sistemit.
Nëse ngarkesat shpërndahen vazhdimisht me dendësinë e vëllimit 
, shuma duhet të zëvendësohet nga integrali i vëllimit:
,
Ku 
- potenciali i krijuar nga të gjitha ngarkesat e sistemit në një element me vëllim 
. Shprehja që rezulton korrespondon me energji totale elektrike sistemeve.
Shembuj.
Topi metalik i ngarkuar në një dielektrik homogjen.
Duke përdorur këtë shembull, do të zbulojmë pse forcat elektrike në një dielektrik janë më pak se në një vakum dhe do të llogarisim energjinë elektrike të një topi të tillë.
N 
Forca e fushës në një dielektrik është më e vogël se forca në një vakum brenda 
një herë 
.
Kjo është për shkak të polarizimit të dielektrikut dhe shfaqjes së një ngarkese të lidhur në sipërfaqen e përcjellësit 
ngarkesa e kundërt e përcjellësit 
(shih foton). Akuzat e lidhura 
kontrolloni fushën e tarifave falas 
, duke e reduktuar kudo. Forca e fushës elektrike në një dielektrik është e barabartë me shumën 
, Ku 
- forca e fushës së tarifave falas, 
- forca e fushës së ngarkesave të lidhura. Duke pasur parasysh atë 
, ne gjejme:
→
→
→ 
→
→
.
Duke e ndarë me sipërfaqen e përcjellësit, gjejmë marrëdhënien midis densitetit sipërfaqësor të ngarkesave të lidhura 
dhe dendësia e sipërfaqes së tarifave falas 
:
.
Marrëdhënia që rezulton është e përshtatshme për një përcjellës të çdo konfigurimi në një dielektrik homogjen.
Le të gjejmë energjinë e fushës elektrike të topit në dielektrik:
Këtu merret parasysh se 
, dhe vëllimi elementar, duke marrë parasysh simetrinë sferike të fushës, zgjidhet në formën e një shtrese sferike. 
– kapaciteti i topit.
Meqenëse varësia e forcës së fushës elektrike brenda dhe jashtë topit nga distanca në qendër të topit përshkruhet nga funksione të ndryshme:
Llogaritja e energjisë reduktohet në shumën e dy integraleve:
.
Vini re se ngarkesat e lidhura lindin në sipërfaqe dhe në vëllimin e topit dielektrik:
,
,
Ku 
- dendësia vëllimore e ngarkesave të lira në top.
Kryeni vetë provën duke përdorur lidhjet 
,
dhe teorema e Gausit 
.
Vetë-energjia e secilës guaskë është e barabartë përkatësisht (shih shembullin 1.):
,
,
dhe energjia e ndërveprimit të predhave:
.
Energjia totale e sistemit është:
.
Nëse guaskat janë të ngarkuara me ngarkesa të barabarta me shenjë të kundërt 
(kondensator sferik), energjia totale do të jetë e barabartë me:
Ku 
- kapaciteti i kondensatorit sferik.
Tensioni i aplikuar në kondensator është:
,
Ku 
Dhe 
- forca e fushës elektrike në shtresa.
Induksioni elektrik në shtresa:
- dendësia e sipërfaqes tarifa falas në pllakat e kondensatorëve.
Duke marrë parasysh lidhjen 
Nga përkufizimi i kapacitetit, marrim:
.
Formula që rezulton përgjithësohet lehtësisht në rastin e një dielektrike me shumë shtresa:
.
Brenda elektrostatikës, është e pamundur t'i përgjigjemi pyetjes se ku është përqendruar energjia e një kondensatori. Fushat dhe ngarkesat që i kanë formuar nuk mund të ekzistojnë veçmas. Ato nuk mund të ndahen. Megjithatë, fusha të alternuara mund të ekzistojnë pavarësisht nga ngarkesat që i ngacmojnë ato (rrezatimi diellor, valët e radios, ...), dhe ato transferojnë energji. Këto fakte na detyrojnë ta pranojmë këtë bartës i energjisë është fusha elektrostatike .
Kur lëviz ngarkesat elektrike Forcat e bashkëveprimit të Kulonit bëjnë një sasi të caktuar pune d A. Puna e bërë nga sistemi përcaktohet nga zvogëlimi i energjisë së ndërveprimit -d W akuzat
| . | (5.5.1) |
Energjia e ndërveprimit të ngarkesave me dy pika q 1 dhe q 2 ndodhet në një distancë r 12, është numerikisht i barabartë me punën e lëvizjes së ngarkesës q 1 në fushën e një ngarkese të palëvizshme q 2 nga pika me potencial në pikë me potencial:
| . | (5.5.2) |
Është i përshtatshëm për të shkruar energjinë e ndërveprimit të dy ngarkesave në një formë simetrike
 .
|
(5.5.3) |
Për një sistem nga n ngarkesat pikësore (Fig. 5.14) për shkak të parimit të mbivendosjes për potencialin, në pikën ku k- ngarkuar, mund të shkruajmë:
Këtu φ k , i- potencial i- tarifa në pikën e vendndodhjes k-të ngarkuar. Në total, potenciali φ është i përjashtuar k , k, d.m.th. Efekti i ngarkesës në vetvete, i cili është i barabartë me pafundësinë për një ngarkesë pikë, nuk merret parasysh.
Pastaj energjia reciproke e sistemit n tarifat janë të barabarta me:
 |
(5.5.4) |
Kjo formulë është e vlefshme vetëm nëse distanca midis tarifave tejkalon ndjeshëm madhësinë e vetë tarifave.
Le të llogarisim energjinë e një kondensatori të ngarkuar. Kondensatori përbëhet nga dy pllaka, fillimisht të pa ngarkuara. Do të heqim gradualisht ngarkesën d nga pllaka e poshtme q dhe transferojeni në pllakën e sipërme (Fig. 5.15).
Si rezultat, një ndryshim i mundshëm do të lindë midis pllakave Kur transferoni secilën pjesë të ngarkesës, kryhet punë elementare
Duke përdorur përkufizimin e kapacitetit marrim
Punë e përgjithshme, shpenzuar për rritjen e ngarkesës së pllakave të kondensatorit nga 0 në q, është e barabartë me:
Kjo energji mund të shkruhet edhe si
Puna në terren gjatë polarizimit dielektrik.
Energjia e fushës elektrike.
Si çdo çështje, fushe elektrike ka energji. Energjia është një funksion i gjendjes, dhe gjendja e fushës jepet nga forca. Nga kjo rrjedh se energjia e fushës elektrike është një funksion i paqartë i intensitetit. Meqenëse, është e nevojshme të prezantohet ideja e përqendrimit të energjisë në terren. Një masë e përqendrimit të energjisë së fushës është dendësia e saj:
Le të gjejmë një shprehje për. Për këtë qëllim, le të shqyrtojmë fushën e një kondensatori të sheshtë, duke e konsideruar atë uniforme kudo. Një fushë elektrike në çdo kondensator lind gjatë procesit të karikimit, e cila mund të përfaqësohet si transferimi i ngarkesave nga një pllakë në tjetrën (shih figurën). Puna elementare e shpenzuar për transferimin e tarifave është:
ku dhe puna e plotë:
e cila shkon për të rritur energjinë e fushës:
Duke marrë parasysh se (nuk kishte fushë elektrike), për energjinë e fushës elektrike të kondensatorit marrim:
Në rastin e një kondensatori me pllaka paralele:
pasi, - vëllimi i kondensatorit është i barabartë me vëllimin e fushës. Kështu, dendësia e energjisë e fushës elektrike është e barabartë me:
Kjo formulë është e vlefshme vetëm në rastin e një dielektriku izotropik.
Dendësia e energjisë e fushës elektrike është proporcionale me katrorin e intensitetit. Kjo formulë, megjithëse është marrë për një fushë uniforme, është e vërtetë për çdo fushë elektrike. Në përgjithësi, energjia e fushës mund të llogaritet duke përdorur formulën:
Shprehja përfshin konstantën dielektrike. Kjo do të thotë se në një dielektrik densiteti i energjisë është më i madh se në një vakum. Kjo për faktin se kur krijohet një fushë në një dielektrik, kryhet punë shtesë e lidhur me polarizimin e dielektrikut. Le të zëvendësojmë vlerën e vektorit të induksionit elektrik në shprehjen për densitetin e energjisë:
Termi i parë shoqërohet me energjinë e fushës në vakum, i dyti - me punën e shpenzuar për polarizimin e një njësie vëllimi të dielektrikut.
Puna elementare e shpenzuar nga fusha në rritjen e vektorit të polarizimit është e barabartë me.
Puna e polarizimit për njësi vëllimi të një dielektrike është e barabartë me:
pasi kjo është ajo që duhej vërtetuar.
Le të shqyrtojmë një sistem me ngarkesa me dy pika (shih figurën) sipas parimit të mbivendosjes në çdo pikë të hapësirës:
Dendësia e energjisë së fushës elektrike
Termat e parë dhe të tretë shoqërohen me fushat elektrike të ngarkesave dhe, përkatësisht, dhe termi i dytë pasqyron energjinë elektrike të lidhur me ndërveprimin e ngarkesave:
Vetë-energjia e ngarkesave është pozitive, dhe energjia e ndërveprimit mund të jetë pozitive ose negative.
Ndryshe nga një vektor, energjia e një fushe elektrike nuk është një sasi shtesë. Energjia e ndërveprimit mund të përfaqësohet nga një marrëdhënie më e thjeshtë. Për ngarkesat me dy pika, energjia e ndërveprimit është e barabartë me:
e cila mund të përfaqësohet si shuma:
ku është potenciali i fushës së ngarkesës në vendndodhjen e ngarkesës dhe është potenciali i fushës së ngarkesës në vendndodhjen e ngarkesës.
Duke përgjithësuar rezultatin e marrë në një sistem të një numri arbitrar ngarkesash, marrim:
ku është ngarkesa e sistemit, është potenciali i krijuar në vendin e ngarkimit, cdo kush tjeter tarifat e sistemit.
Nëse ngarkesat shpërndahen vazhdimisht me densitet vëllimi, shuma duhet të zëvendësohet me integralin e vëllimit:
ku është potenciali i krijuar nga të gjitha ngarkesat e sistemit në një element me vëllim. Shprehja që rezulton korrespondon me energji totale elektrike sistemeve.
Qasja e energjisë ndaj ndërveprimit. Qasja energjetike ndaj bashkëveprimit të ngarkesave elektrike është, siç do ta shohim, shumë frytdhënëse në të aplikime praktike, dhe përveç kësaj, ajo hap mundësinë për të hedhur një vështrim ndryshe në vetë fushën elektrike si një realitet fizik.
Para së gjithash, do të zbulojmë se si mund të arrijmë te koncepti i energjisë së ndërveprimit të një sistemi ngarkesash.
1. Së pari, merrni parasysh një sistem me dy pika ngarkesash 1 dhe 2. Le të gjejmë shumën algjebrike të veprave elementare të forcave F dhe F2 me të cilat ndërveprojnë këto ngarkesa. Lëreni në një kuadër K referimi gjatë kohës cU ngarkesat kanë bërë lëvizje dl, dhe dl 2. Më pas puna përkatëse e këtyre forcave
6L, 2 = F, dl, + F2 dl2.
Duke marrë parasysh se F2 = - F, (sipas ligjit të tretë të Njutonit), ne rishkruajmë shprehjen e mëparshme: Mlj, = F, (dl1-dy.
Vlera në kllapa është lëvizja e ngarkesës 1 në raport me ngarkesën 2. Më saktësisht, kjo është lëvizja e ngarkesës / në /("-kornizën e referencës, e lidhur fort me ngarkesën 2 dhe lëviz me të në mënyrë të përkthyera në lidhje me origjinalin /(-sistemi. Në të vërtetë, lëvizja dl, ngarkesa 1 në sistemin /(- mund të përfaqësohet si zhvendosja dl2 e sistemit /("- plus zhvendosja dl, ngarkesa / në lidhje me këtë /("-sistemi: dl, = dl2+dl, Prandaj dl, - dl2 = dl" , Dhe
Pra, rezulton se shuma e punës elementare në një kornizë arbitrare /(-referenciale është gjithmonë e barabartë me punën elementare të kryer nga forca që vepron mbi njërën ngarkesë në një kornizë referimi ku ngarkesa tjetër është në qetësi. Me fjalë të tjera, puna 6L12 nuk varet nga zgjedhja e sistemeve fillestare /( -referenca.
Forca F“ që vepron në ngarkesë / nga ana e ngarkesës 2 është konservatore (si forca qendrore). Prandaj, puna e kësaj force në zhvendosjen dl mund të përfaqësohet si një ulje e energjisë potenciale të ngarkesës 1 në fushën e ngarkesës 2 ose si një rënie në energjinë potenciale të bashkëveprimit të çiftit të ngarkesave në shqyrtim:
ku 2 është një vlerë që varet vetëm nga distanca ndërmjet këtyre ngarkesave.
2. Tani le të kalojmë në një sistem ngarkesash tre pikësh (rezultati i marrë për këtë rast mund të përgjithësohet lehtësisht në një sistem me një numër arbitrar ngarkesash). Puna që bëjnë të gjitha forcat e ndërveprimit gjatë lëvizjeve elementare të të gjitha ngarkesave mund të përfaqësohet si shuma e punës së të tre çifteve të ndërveprimeve, pra 6A = 6A (2 + 6A, 3 + 6A 2 3. Por për çdo çift ndërveprimesh , sapo ajo që u tregua është 6L ik = - d Wik, pra
ku W është energjia e ndërveprimit të një sistemi të caktuar ngarkesash,
W «= wa + Wtз + w23.
Çdo term i kësaj shume varet nga distanca midis ngarkesave përkatëse, kështu që energjia W
i një sistemi të caktuar tarifash është funksion i konfigurimit të tij.
Arsyetim i ngjashëm është padyshim i vlefshëm për një sistem me çdo numër akuzash. Kjo do të thotë që mund të themi se çdo konfigurim i një sistemi arbitrar ngarkesash ka vlerën e vet të energjisë W dhe puna e të gjitha forcave të ndërveprimit kur ndryshoni këtë konfigurim është e barabartë me uljen e energjisë W:
bl = -ag. (4.1)
Energjia e ndërveprimit. Le të gjejmë një shprehje për energjinë W. Së pari, shqyrtojmë përsëri një sistem me ngarkesa me tre pika, për të cilin treguam se W = - W12+ ^13+ ^23- Le ta transformojmë këtë shumë si më poshtë. Le të paraqesim çdo term Wik në një formë simetrike: Wik= ]/2(Wlk+ Wk), pasi Wik=Wk, Pastaj
Le të grupojmë anëtarët me të njëjtat tregues të parë:
Çdo shumë në kllapa është energjia Wt e bashkëveprimit të ngarkesës i me ngarkesat e mbetura. Prandaj, shprehja e fundit mund të rishkruhet si më poshtë:
Përgjithësimi i arbitraritetit
Shprehja që rezulton për sistemin nga numri i ngarkesave është e qartë, sepse është e qartë se argumentet e kryera janë plotësisht të pavarura nga numri i ngarkesave që përbëjnë sistemin. Pra, energjia e ndërveprimit të një sistemi ngarkesash pikash
Duke pasur parasysh se Wt =<7,9, где qt - i-й заряд системы; ф,- потенциал, создаваемый в месте нахождения г-го заряда всеми остальными зарядами системы, получим окончательное выражение для энергии взаимодействия системы точечных зарядов:
Shembull. Katër ngarkesa pikësore identike q ndodhen në kulmet e një katërkëndëshi me buzë a (Fig. 4.1). Gjeni energjinë e ndërveprimit të ngarkesave të këtij sistemi.
Energjia e ndërveprimit të çdo çifti ngarkesash këtu është e njëjtë dhe është e barabartë me q2/Ale0a. Janë gjashtë çifte të tilla ndërvepruese gjithsej, siç mund të shihet nga figura, pra energjia e ndërveprimit të të gjitha ngarkesave pika të një sistemi të caktuar
W = 6№, = 6<72/4яе0а.
Një qasje tjetër për zgjidhjen e kësaj çështje bazohet në përdorimin e formulës (4.3). Potenciali φ në vendndodhjen e njërës prej ngarkesave, për shkak të fushës së të gjitha ngarkesave të tjera, është e barabartë me φ = 3<7/4яе0а. Поэтому
Energjia totale e ndërveprimit. Nëse ngarkesat shpërndahen vazhdimisht, atëherë, duke zbërthyer sistemin e ngarkesave në një grup ngarkesash elementare dq = p dV dhe duke kaluar nga përmbledhja në (4.3) në integrim, marrim
ku f është potenciali i krijuar nga të gjitha ngarkesat e sistemit në një element me vëllim dV. Një shprehje e ngjashme mund të shkruhet për shpërndarjen e ngarkesave, për shembull, mbi një sipërfaqe; Për ta bërë këtë, mjafton të zëvendësoni p me o dhe dV me dS në formulën (4.4).
Dikush mund të mendojë gabimisht (dhe kjo shpesh çon në keqkuptime) se shprehja (4.4) është vetëm një shprehje e modifikuar (4.3), që korrespondon me zëvendësimin e idesë së ngarkesave pika me idenë e një ngarkese të shpërndarë vazhdimisht. Në realitet kjo nuk është kështu - të dyja shprehjet ndryshojnë në përmbajtjen e tyre. Origjina e këtij ndryshimi është në kuptimin e ndryshëm të potencialit φ të përfshirë në të dyja shprehjet, gjë që shpjegohet më së miri me shembullin e mëposhtëm.
Le të përbëhet nga dy topa me ngarkesa d dhe q2 Distanca midis topave është shumë më e madhe se madhësia e tyre, kështu që ngarkesat ql dhe q2 mund të konsiderohen si ngarkesa pikësore Le të gjejmë energjinë W të këtij sistemi.
Sipas formulës (4.3)
W= "AUitPi +2> ku, f[ është potenciali i krijuar nga ngarkesa q2 në vendndodhje
gjetja e një ngarkese ka një kuptim të ngjashëm
dhe potenciali f2.
Sipas formulës (4.4), ne duhet të ndajmë ngarkesën e çdo topi në elementë infinitimalë p AV dhe ta shumëzojmë secilin prej tyre me potencialin φ të krijuar jo vetëm nga ngarkesat e topit tjetër, por edhe nga elementët e ngarkesës së këtij topi. Është e qartë se rezultati do të jetë krejtësisht i ndryshëm, domethënë:
W=Wt + W2+Wt2, (4.5)
ku Wt është energjia e bashkëveprimit të elementeve të ngarkesës së topit të parë me njëri-tjetrin; W2 - e njëjta gjë, por për topin e dytë; Wi2 është energjia e ndërveprimit midis elementeve të ngarkesës së topit të parë dhe elementëve të ngarkesës së topit të dytë. Energjitë W dhe W2 quhen energji të brendshme të ngarkesave qx dhe q2, dhe W12 është energjia e ndërveprimit ngarkesë-ngarkesa q2.
Kështu, shohim se llogaritja e energjisë W duke përdorur formulën (4.3) jep vetëm Wl2, dhe llogaritja duke përdorur formulën (4.4) jep energjinë totale të ndërveprimit: përveç W(2, edhe energjitë e veta IF dhe W2. Injorimi i kësaj rrethane është shpesh burimi i gabimeve të rënda.
Ne do t'i kthehemi kësaj çështje në § 4.4, dhe tani do të marrim disa rezultate të rëndësishme duke përdorur formulën (4.4).
Po ngarkohet...